2. 中国科学院过程工程研究所, 中国科学院绿色过程与工程重点实验室, 湿法冶金清洁生产技术国家工程实验室, 北京 100190;
3. 中国科学院大学 化学与化工学院, 北京 100080
2. Key Laboratory of Green Process and Engineering, National Engineering Laboratory for Hydrometallurgical Cleaner Production Technology, Institute of Process Engineering, Chinese Academy of Sciences, Beijing 100190;
3. School of Chemistry and Chemistry Engineering, University of Chinese Academy of Sciences, Beijing 100080, China
异氰酸酯是合成高端聚氨酯的重要中间体,其中1, 6-己二异氰酸酯(HDI)是目前应用最为广泛的一种脂肪族异氰酸酯[1]。相比于芳香族的二苯甲烷二异氰酸酯(MDI)、苯异氰酸酯(TDI)等,HDI的饱和直链烷烃结构使得其聚氨酯衍生物具有色泽鲜艳、硬度适中、不泛黄、抗粉化、耐户外曝晒等优点[2]。因此,HDI广泛应用在汽车飞机OEM涂料、高档木制家具漆、防腐蚀涂料及光稳定性好的粘结剂等方面[3-5]。目前HDI主要采用光气法合成[6],此技术路线存在污染环境、副产物盐酸腐蚀设备等缺点[7],因此开展非光气法合成HDI的研究至关重要。
在各种非光气合成HDI路线中,以液相溶剂为热载体的己二氨基甲酸甲酯(HDC)热解制备HDI反应条件温和、副产物可循环利用[8-9],具有广阔的工业化发展前景[10]。在目前所报道的热解溶剂中[11],癸二酸二辛酯(DOS)具有良好的热稳定性和化学稳定性,是理想的HDC热解制备HDI的溶剂热载体[12],在该溶剂体系下,HDI的收率最高可达到66.51%[13]。以本课题组新开发的分子筛为催化剂,在癸二酸二辛酯体系中热解HDC,HDI的收率可达到83.8%[14]。因此癸二酸二辛酯是非常有应用潜力的HDC热解溶剂。HDC热解反应结束后,为获得高纯度的HDI产品并实现溶剂循环回收利用,需进行HDI与溶剂二元体系的分离。二元体系分离过程的设计和优化需要相应的热力学数据,但迄今为止,针对HDI及其混合物相关气液相平衡数据测定的研究开展极少。徐勉等[15]采用自制的气液平衡釜测定了HDI与苯甲酸乙酯、丁二酸二乙酯、己二酸二甲酯的气液相平衡数据,但仅研究了0.55 kPa压力下二元组份的气液相平衡。且现有文献中并没有关于HDI和DOS二元体系的气液相平衡数据的报道。
因此,本文采用准静态的方法测定了368.75~423.00 K温度范围内HDI单组份的饱和蒸汽压,以及HDI与癸二酸二辛酯在369.81~424.55 K温度范围内的气液相平衡数据,并使用Aspen Plus软件对实验数据进行了回归,关联得到了Wilson及溶液理论中非随即(局部)双液体(NRTL)模型参数,为HDI的精制分离提供基础物性数据。
1 实验部分 1.1 实验原料及仪器 1.1.1 实验原料1, 6-己二异氰酸酯(HDI),工业级,烟台万华有限公司;癸二酸二辛酯(DOS),分析纯,国药集团有限公司。
1.1.2 实验仪器斜式沸点仪(CP-Ⅱ),杭州市浙化玻璃经营部;高真空油泵(RV-3),英国爱德华公司;真空压力计(KJLC354),美国科莱斯特公司;单回路显示温控仪(HB-C703-01-23-HL-P),香港汇邦科技有限公司;电子天平(AL104-IC),梅特勒-托利多仪器(上海)有限公司。
1.2 实验装置在采用传统的沸点仪测定沸点时,体系达到稳定状态的同时需要液体达到足够的气化量[16-17],在此状态下,系统难以达到准静态。为达到准静态的操作方式,本文对传统的沸点仪进行了两方面的改造:(1) 将直式沸点仪改为斜式沸点仪,以降低液体提升高度;(2) 通过增大机械驱动力的方式降低加热功率[18]。改造后的沸点仪如图 1所示。实验温度由温控仪测定,精度为0.1 K,系统真空度由真空压力计测定,精度为0.1 Pa。装置可靠性检验与前期工作使用的方法一致[19]。
样品的气液相平衡测定方法如下:准确称量85 g的样品,精度为0.0001 g,通过CP-Ⅱ斜式沸点仪的冷凝管接口注入沸点仪中。打开真空泵调节压力至指定压力,利用加热棒加热样品,缓慢升温直至液体过热,蒸汽与液体混合物喷向温度计套管,当温度计读数保持稳定达到30 min时,记录此时的压力及温度。调节压力,记录多组温度压力数据。HDI在高温下易发生自聚反应,因此,物料在高温下回流时间不宜过长,每4 h需采用一组新料。
2 热力学模型 2.1 气液平衡基本方程当气液两相达到平衡时,有气液平衡计算通式
$\varphi _i^{\rm{V}}p{y_i} = {\gamma _i}p_i^{\rm{S}}\varphi _i^{\rm{S}}{\rm{exp}}\int_{p_i^{\rm{S}}}^p {\frac{{V_i^{\rm{L}}}}{{RT}}} {\rm{d}}p$ | (1) |
其中,T、p分别为体系的温度、压力,yi为气相中组分i的摩尔分数,φiV为气相混合物中组分i在体系温度为T、压力为p时的逸度系数,piS为纯组分i在体系温度T时的饱和蒸汽压, φiS为纯组分i在体系温度与其饱和蒸汽压piS下的逸度系数,ViL为纯组分i在体系温度T时的液相摩尔体积,γi为组分i的活度系数,
低压下,可将HDI与癸二酸二辛酯二元体系的气相视为理想气体,
$p{y_i} = p_i^{\rm{S}}{x_i}{\gamma _i}$ | (2) |
其中,p为系统压力,yi、xi分别为气相、液相摩尔分数,γi为液相中组分i的活度系数,piS为纯组分i的饱和蒸汽压[21]。
2.2 Wilson模型Wilson模型引入了局部组成的概念,在由分子i与分子j组成的溶液中,由于i-i与i-j之间的相互作用不同,在分子i周围出现分子i和分子j的概率不仅取决于其组成xi和xj,还与相互作用的强弱有关。
${\rm{ln}}{\gamma _i} = 1 - {\rm{ln}}\left( {\sum\limits_{j = 1}^N {{x_j}{\mathit{\Lambda }_{ij}}} } \right) - {\rm{ }}\sum\limits_{k = 1}^N {\left( {\frac{{{x_k}{\mathit{\Lambda }_{ki}}}}{{\sum\limits_{j = 1}^N {{x_j}{\mathit{\Lambda }_{kj}}} }}} \right)} $ | (3) |
其中
${\mathit{\Lambda }_{ij}} = \frac{{V_j^{\rm{L}}}}{{V_i^{\rm{L}}}}{\rm{exp}}\left[ {\frac{{ - ({\lambda _{ij}} - {\lambda _{ii}})}}{{RT}}} \right]$ | (4) |
ViL、VjL为系统温度下的纯液体摩尔体积,(λ12-λ11)、(λ21-λ22)为能量参数。
2.3 溶液理论中非随即(局部)双液体(NRTL)模型方程NTRL方程[21]是对Wilson方程进行修正,并在双流体理论的基础上提出的,如式(5) 所示
$\begin{array}{l} {\rm{ln}}{\gamma _i} = \frac{{\sum\limits_{j = 1}^N {{x_j}{\tau _{ji}}{G_{ji}}} }}{{\sum\limits_{k = 1}^N {{x_k}{G_{kj}}} }} + \sum\limits_{j = 1}^N {\frac{{{x_j}{G_{ji}}}}{{\sum\limits_{k = 1}^N {{x_k}{G_{kj}}} }}} \\ \left( {{\tau _{kj}} - \frac{{\sum\limits_{k = 1}^N {{x_j}{\tau _{kj}}{G_{kj}}} }}{{\sum\limits_{k = 1}^N {{x_k}{G_{kj}}} }}} \right) \end{array}$ | (5) |
其中,模型参数τij和Gij分别表示为
${\tau _{ij}} = \frac{{{g_{ij}} - {g_{ii}}}}{{RT}}$ | (6) |
${G_{ij}} = {\rm{exp}}( - {\alpha _{ij}}{\tau _{ij}})$ | (7) |
式中,gij-gii是能量参数,αij为非无规参数,且有αij=αji=α。对于非极性体系,NRTL模型的非随机性因子αij=0.3。
2.4 相对挥发度相对挥发度定义如式(8) 所示
$\alpha = \frac{{{y_i}/{x_i}}}{{{y_j}/{x_j}}}$ | (8) |
其中,y和x分别为相应组份气、液相的摩尔分数。
3 结果与讨论 3.1 HDI饱和蒸汽压由式(2) 可知,气液相达到平衡时气相组成的计算需用到纯组分i的饱和蒸汽压piS。因此,本文测定了纯组分HDI在368.75~423.00 K的饱和蒸汽压,具体数据如表 1所示。利用Aspen Plus软件拟合得到了Antoine方程参数,A=62.12,B=-7258.20,C=-7.30。图 2为Antoine方程对HDI饱和蒸汽压数据的拟合结果。经计算可得,实验测得的HDI的饱和蒸汽压与拟合值的平均绝对偏差为0.298%,据此认为得到的Antoine方程参数可信。
在拟合得到HDI的Antoine方程的基础上,测定了HDI与癸二酸二辛酯在0.300、0.400、0.500、0.700、0.900 kPa压力下二元体系气液相平衡数据。实验温度低于424.55 K,以防止HDI聚合。HDI的摩尔分数分别为0.350、0.500、0.650、0.750、0.857、0.950。准静态方法认为HDI的液相组成xi与进料组成zi近似相等,气相组成可由液相计算得出。得到HDI的Antoine方程
${\rm{ln}}p_i^{\rm{S}} = 62.12 - \frac{{ - 7258.20}}{{ - 7.30 + T}}$ |
实验所得数据经Aspen Plus拟合,实验值与拟合值如表 2所示,图 3为二元组分的T-p-x数据。可以看到,在0.300~0.900 kPa压力范围内,NRTL模型和Wilson模型拟合结果与实验结果吻合程度较高,温度平均绝对偏差分别为1.56 K和1.55 K。在0.300 kPa压力下温度平均绝对偏差最小,这是由于温度较低时HDI比较稳定。在所测量的压力范围内,平均绝对偏差随压力的增大而减小,这是由于在高真空的压力下,实验操作更难达到稳定状态。
实验值与NRTL模型、Wilson模型拟合值的绝对偏差结果如表 3所示。可以看到,NRTL模型的温度平均绝对偏差为1.56 K,而Wilson模型的温度平均绝对偏差为1.55 K。NRTL模型与Wilson模型的压力平均绝对偏差和组成平均绝对偏差分别为0.002、0.001。因此,NRTL模型和Wilson模型均可以对0.300~0.900 kPa下测量的气液相平衡数据进行准确地回归。
为考察将HDI产品从HDI/癸二酸二辛酯二元体系中分离的难易程度,在Wilson模型拟合值的基础上研究了0.300~0.900 kPa压力范围内HDI/癸二酸二辛酯的相对挥发度。相对挥发度α与HDI物质的量分数x(HDI)之间的关系如图 4所示。由图 4可知,当HDI摩尔分数大于0.9时,相对挥发度随HDI摩尔分数的减少而增大;当HDI的摩尔分数小于0.9时,相对挥发度随HDI的摩尔分数减小而减小,但相对挥发度远远大于1;HDI的摩尔分数继续降低至0.1时,相对挥发度小于1。因此,当HDI摩尔分数小于0.1时,不能通过精馏的方式将两者分离,当HDI摩尔分数大于0.1时,可以通过精馏的方式将两者分离。且HDI的浓度越高,绝对压力越高,相对挥发度越大,即HDI分离难度越小。
在共沸物达到其共沸点时,由于沸腾所产生的气体组成与液体完全相同,因此无法以蒸馏方法将溶液成分进行分离。为考察能否通过蒸馏的方式分离HDI,在Wilson模型拟合值的基础上研究了在0.300 kPa~0.900 kPa的压力范围内HDI与癸二酸二辛酯的T-x-y关系。各压力下T-x-y关系如图 5所示。由图 5可知,HDI与癸二酸二辛酯在各压力下均能形成最高共沸物。共沸物的组成与共沸温度如表 4所示。由表 4可知,随着压力的增大,HDI/癸二酸二辛酯体系共沸温度逐渐升高,共沸物中HDI的摩尔分数也逐渐增大。
(1) HDI的Antoine参数为:A=62.1,B=-7258.20,C=-7.30。可由此预测不同温度下HDI的饱和蒸汽压。
(2) 采用NRTL和Wilson模型方法对HDI/DOS二元组分气液相平衡数据进行了拟合,拟合结果良好,温度平均绝对偏差均小于1.56 K。
(3) HDI与癸二酸二辛酯在1 kPa下存在最高共沸现象,在所研究压力范围内,共沸物中HDI的摩尔分数为0.105~0.112。因此,在HDI精制分离时,循环溶剂中会携带10%左右的HDI。
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